Cours De Mécanique De L'École Polytechnique 2
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NOTE II. 369 qui résultent d'un déplacement virtuel quelconque du point M, on aura l'équation d'Z Appelons a, (3, y les coordonnées du centre de gravité G de la terre et X,y, z celles du point M par rapport à trois axes parallèles aux axes fixes menés par le centre de gravité. On aura et si l'onobserveque les composantes/^, g^.. . . . , peuvent aussi bien être représentées par/^, g-,., . . . , on remplacera l'équation précédente par celle-ci Mais si l'on admet, comme nous le ferons, que la forc...e jTsoit la même en grandeur et en direction pour tous les points de la terre, et si l'on nomme [i la masse d'un point de celle-ci et M sa masse entière, les principes géné- raux delà dynamique nous donneront l'équation On aura de même ^_ d^ dt^ ~-^'' dt Jy ,ui — ■/î- Par suite l'équation établie ci-dessus deviendra ainsi le mouvement du pendule sera le même que si, le StuRM. — MeV. II. 24 ^rjQ JNOTE II. ' centre de gravité étant immobile, le point M n'était sou- mis qu'à raltraction de la terre.
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